![Изображение](http://s43.radikal.ru/i099/1401/4f/e77d33b5d00c.png)
Вместо шайбы удобнее рассмотреть шарик с массой
![$$m$$ $$m$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24m%24%24)
. Вначале шарик находится на основании конуса с радиусом
![$$R$$ $$R$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24R%24%24)
. Угол
![$$\alpha$$ $$\alpha$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24%5Calpha%24%24)
между осью конуса и образующей равен
![$$45^o$$ $$45^o$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%2445%5Eo%24%24)
. Если шарик не имеет начальной скорости
![$$v$$ $$v$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24v%24%24)
, то он скатится по образующей с ускорением
![$$a=g\sin\alpha=\frac{\sqrt 2}{2}g$$ $$a=g\sin\alpha=\frac{\sqrt 2}{2}g$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24a%3Dg%5Csin%5Calpha%3D%5Cfrac%7B%5Csqrt%202%7D%7B2%7Dg%24%24)
и упадёт в отверстие.
Если задана скорость
![$$v$$ $$v$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24v%24%24)
, то шарик будет иметь начальный момент импульса
![$$L=mvR$$ $$L=mvR$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24L%3DmvR%24%24)
.
В процессе движения на шарик действует сила тяжести и центробежная сила. Равнодействующую этих двух сил, разложим на две составляющие: нормальную к поверхности конуса и касательную, направленную вдоль образующей к вершине конуса. Нормальная сила, гасится реакцией поверхности конуса, а касательная, направлена всегда в точку - вершину конуса. Таким образом, в процессе движения на шарик действует центральная сила с центром в вершине конуса.
Эта сила не создает вращающий момент сил относительно оси конуса, и не может изменять кинетический момент вращения шарика относительно оси конуса.
Далее, в процессе движения шарика по конусу вниз, радиус его вращения уменьшается, вместе с тем уменьшается его момент инерции относительно оси конуса, а т.к. момент импульса остаётся постоянным, то угловая (и линейная) скорость вращения шарика возрастают. С возрастанием угловой скорости, возрастает центробежная сила, прижимающая шарик к поверхности конуса, и возрастает его кинетическая энергия.
Кинетическая энергия шарика увеличивается потому, что сила тяжести совершает работу.
Приращение кинетической энергии шарика равно убыли его потенциальной энергии с высотой.
В конце концов наступает момент времени, когда центробежная сила станет равна по модулю силе тяжести шарика. При таком равенстве сил, шарик прекратит движение вниз и будет вращаться на неизменной высоте по окружности с радиусом
![$$r$$ $$r$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24r%24%24)
. Эта окружность изображена на рисунке.
Если
$$mg=F_ö$$, то их равнодействующая нормальна к поверхности конуса, а скатывающей вниз составляющей силы не будет.
Найдём линейную скорость вращения
![$$V$$ $$V$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24V%24%24)
.
Начальный момент импульса
![$$mvR$$ $$mvR$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24mvR%24%24)
, конечный -
![$$mVr$$ $$mVr$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24mVr%24%24)
, приравнивая, находим:
![$$V=\frac{vR}{r}$$ $$V=\frac{vR}{r}$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24V%3D%5Cfrac%7BvR%7D%7Br%7D%24%24)
(*)
Найдём модуль центробежной силы
$$F_ö$$. (На рис. эта сила без нижнего индекса "ц").
$$F_ö=\frac{mV^2}{r}$$, подставим сюда значение
![$$V$$ $$V$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24V%24%24)
из (*), получим:
$$F_ö=\frac{mv^2R^2}{r^3}$$. Но,
$$F_ö=mg$$ по условию равновесия.
Подставляя, получим окончательно:
![$$r=\sqrt[3]{\frac{v^2R^2}{g}}$$ $$r=\sqrt[3]{\frac{v^2R^2}{g}}$$](http://fx.ifz.ru/tex2.php?d=120&i=%24%24r%3D%5Csqrt%5B3%5D%7B%5Cfrac%7Bv%5E2R%5E2%7D%7Bg%7D%7D%24%24)
Таким образом мы нашли радиус окружности вращения. (Проверьте, пожалуйста.)