yourdomain.com

добрый день уважаемые господа.
Суть задачи: есть три и больше тела разной массы и заряда (типа электрон, нейтрино, протон итп)разного направления спина (во всех тел спин 1 / 2) То есть они описаны уравнением Дирака. Нужно найти функцию каждого из тел в поле других тел?
Хочу предупредить, что несмотря на сарказм одного очень уважаемого мной человека (Bo даете. A как же вы без книги-то раньше?), я прочитал очень много книг. Просто постоянно надеюсь узнать нечто новое, чего еще не знаю.
Мои мысли на счет решения данного вопроса. Как вы уже догадались, меня интересовали функция описывающая систему которая сложена из многих элементарных частиц разного сорта. , Это может быть ядро атома, атом.
Мне можно сказать, что нельзя смешивать то что делается внутри атомного ядра (там есть сильное взаимодействие), и то что делается между электронами (слабое взаимодействие).но здесь есть кое что общее
1.точка симметрий в центре масс.
2. к каждой элементарной частице можно применить уравнение Дирака в электромагнитном поле остальних частиц.

сварог писал(а):Source of the post к каждой элементарной частице можно применить уравнение Дирака

АААААААААААААААААААААААААААААААААА!!!!!!!!!

простите я просто буду излагать свою теорию постепенно. После того как увижу, что предыдущие мои цитаты прошли испытания критикой.
поэтому прошу отвечать да, нет (почему нет), возможно.

сварог писал(а):Source of the post
простите я просто буду излагать свою теорию постепенно. После того как увижу, что предыдущие мои цитаты прошли испытания критикой.
поэтому прошу отвечать да, нет (почему нет), возможно.

Вам надо прочитать КЭД , которую проработали Швинглер, Фейнман и Томогама .

критики я не вижу (очень жаль ...). Продолжу: очеввидно что для поля с центральной (сферической) симметрией решениями будут шаровые функции
аналогично ЛЛ IV страница 112 или [url=http://reslib.com/book/Nachala_kvantovoj_mehaniki]http://reslib.com/book/Nachala_kvantovoj_mehaniki[/url] страница 335

до сих пор в моей теме было мало альтернативы, постараюсь это исправить.
так вот большинство для описания елекрона в центральносиметричному поле используют уравнение Дирака типа
$$H\psi= a_1(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial x})+a_2(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial y})+a_3(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial z})+m c^2 a_4\psi]-U(r)\psi=i\hslash \frac {\partial \psi}{\partial T}$$
я же
$$H\psi= a_1(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial x}+eA_x \psi)+a_2(-i\hslash ñ \frac {\partial\psi}{\partial y}+eA_y \psi)+a_3(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial z}+eA_z \psi)+m c^2 a_4\psi]-U(r)\psi=i\hslash \frac {\partial \psi}{\partial T}$$
такой вид позволяет предположить что направление и размещение оси Z зависит от
(название Z взято условно надеюсь все знают о проекции момента импульса и закон ее сохранена) так вот направление выбора оси зависит от внешнего поля. А поле создано остальными частицами. При всем ришеня остаються шаровые функции
Давайте чтобы не путаться ведем ось с соответствующими направляющими косинусами
P.S на следующий раз, как это будет влиять на радиальные функции

критики нет (жалко) наверное моя тема не интересна.
для наглядности берем систему нейтрон (0), протон (+), мюон (-), электрон (-).
(две частицы имеют сильную и две слабое взаимодействие) у них разный заряд, разная масса однако спин их одинаковый 1 / 2 Для них можно записать
$$H\psi= a_1(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial x}+eA_x \psi)+a_2(-i\hslash ñ \frac {\partial\psi}{\partial y}+eA_y \psi)+a_3(-i\hslash ñ \frac {\partial \psi}{\partial z}+eA_z \psi)+m c^2 a_4\psi]-U(r)\psi=i\hslash \frac {\partial \psi}{\partial T}$$
или [url=http://reslib.com/book/Nachala_kvantovoj_mehaniki]http://reslib.com/book/Nachala_kvantovoj_mehaniki[/url] сторінка 338 формула 1 и 7
$$H\psi= ñ \rho_a P\psi+m c^2 \rho_c\psi-U(r)\psi=i\hslash \frac {\partial \psi}{\partial T}$$" title="$$ $$" align="middle" style="border: 0; vertical-align: middle">P\psi=s(p_r+\frac{i k \hslash}{r}\rho_c)\psi$$
ОСЬ Z задається через матрицу s.А щоб задати нащы осы надо

и того
$$H\psi= ñ \rho_a (\sigma_xcos (\alpha)+\sigma_ycos (\beta)+\sigma_zcos (\gamma))(p_r+\frac{i k \hslash}{r}\rho_c)\psi+m c^2 \rho_c\psi-U(r)\psi=i\hslash \frac {\partial \psi}{\partial T}$$